Agujero negro de Kerr-Newman
Un agujero negro de Kerr-Newman o agujero negro en rotación con carga eléctrica es un tipo de agujero negro que es solución de las ecuaciones de Einstein para gravedad, que se define por tres parámetros: la masa M, el momento angular J y la carga eléctrica Q. Esta solución fue obtenida en 1960 por los matemáticos Roy Kerr y Ezra Newman a las ecuaciones de campo de Einstein de la relatividad general para objetos masivos, eléctricamente cargados y con momento angular.
Introducción
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/b/b2/Ergosphere_of_a_rotating_black_hole.svg/langes-250px-Ergosphere_of_a_rotating_black_hole.svg.png)
El agujero negro de Kerr-Newman es una región no isótropa que queda delimitada por tres zonas: un horizonte de Cauchy, un horizonte de sucesos externo y una ergoesfera. Debido a la conservación del momento angular, la forma que toma el conjunto es la de un elipsoide, que en cuyo interior contiene una singularidad en forma de anillo o toro comprimido a volumen prácticamente cero (el caso contrario sería un agujero negro de Reissner-Nordström).
La fórmula que determina al límite estático de la ergoesfera depende de la masa, la carga y el momento angular del agujero:
donde:
- es radio máximo de la ergoesfera para el ángulo azimutal ,
- es el radio de Schwarzschild asociado a la masa es la masa del agujero,
- el parámetro de rotación donde es el momento angular,
- es el radio de carga, donde es la carga eléctrica y
- es la constante de la gravitación universal y la velocidad de la luz.
En tanto la que determina los bordes de sus horizontes de sucesos es así:
donde es la distancia de cada horizonte de sucesos, siendo el valor de para el horizonte de sucesos externo, y el valor de para el horizonte de sucesos interno.
Sobre Q y J en un agujero de Kerr-Newman
- Velocidad de giro. Cuando la velocidad de giro tiende a ser muy grande, el horizonte de sucesos se divide en dos, lo que genera enormes corrientes de dirección única entre ellos, afectando al límite estático de la ergoesfera, que fuerza a algunos fotones a ser emitidos como rayos gamma.
- Otro fenómeno común en este tipo de agujeros, y cuya energía depende directamente de su velocidad, es la formación de intensos campos magnéticos y corrientes de gas ionizado perpendiculares al disco de acreción que se arremolina en torno a la ergoesfera.
- Sobre la relación Q y J con M en el radio giromagnético. Los valores que toman la carga eléctrica y el momento angular son muy importantes en la anatomía de un agujero negro de Kerr-Newman, debido a que es su relación la que determina el límite concreto entre sus horizontes de sucesos y el radio giromagnético o momento magnético dipolar siendo su fórmula donde es el radio giromagnético y m es el momento magnético. Existen básicamente tres relaciones (usando unidades naturales en las que ):
- , aquí el momento magnético dipolar es mayor, lo que significa que se genera un ligero efecto de electro-imán fuera de la ergoesfera. Los horizontes de sucesos se mantienen a prudente distancia.
- , para este caso el dipolo es normal, creándose un campo magnético moderado. Los horizontes de sucesos se fusionan en uno único que rodea a la singularidad en forma de anillo.
- , este caso en particular no es el más común, aquí el efecto del campo magnético es muy intenso y los horizontes de sucesos desaparecen dejando a la singularidad visible; esto parece estar prohibido por la regla del censor cósmico ideada por Roger Penrose, que no permite singularidades desnudas.
Véase también
- Rotación
- Momento angular
- Agujero blanco
- Diagrama de Penrose-Carter
- Agujero negro
- Agujero negro de Schwarzschild
- Agujero negro de Reissner-Nordström
- Agujero negro de Kerr
- Ergosfera
- Singularidad desnuda
- Singularidad gravitacional
- Anexo:Glosario de relatividad
Datos: Q27334437